系统稳定性判定分析(二)----频域分析法相关辐角原理

news2025/1/4 6:18:03

文章目录

  • 辐角原理(即Cauchy原理)
    • 引理分析
    • 辐角原理定义与证明
  • 参考文献

为后续更好从频域层面分析控制系统的稳定性,本节首先介绍在后续分析中用到的辐角原理。
根据复变函数对数的定义,有 l n f ( s ) = l n ∣ f ( z ) ∣ + i ( a r g f ( z ) + 2 k π ) , k = 0 , ± 1 , ± 2 , … lnf(s)=ln|f(z)|+i(argf(z)+2k\pi), k = 0,\pm1, \pm2, \ldots lnf(s)=lnf(z)+i(argf(z)+2),k=0,±1,±2,

辐角原理(即Cauchy原理)

定义 1 2 π i ∫ C f ′ ( z ) f ( z ) d z = 1 2 π i ∫ C d ( l n ( f ( z ) ) ) (1) \frac{1}{2\pi i}\int_C\frac{f^{'}(z)}{f(z)}dz=\frac{1}{2\pi i}\int_Cd(ln(f(z)))\tag{1} 2πi1Cf(z)f(z)dz=2πi1Cd(ln(f(z)))(1) 为复变函数 f ( z ) f(z) f(z) 的对数函数。
根据复变函数对数的定义可知 l n f ( z ) = l n ∣ f ( z ) ∣ + i ( a r g f ( z ) + 2 k π ) , k = 0 , ± 1 , ± 2 , … (2) lnf(z)=ln|f(z)|+i(argf(z)+2k\pi), k=0,\pm1,\pm2,\ldots\tag{2} lnf(z)=lnf(z)+i(argf(z)+2),k=0,±1,±2,(2)

引理 C C C 为一条闭曲线,若 f ( z ) f(z) f(z) 符合条件:
(1) f ( z ) f(z) f(z) C C C 内部除可能的极点外解析,即 f ( z ) f(z) f(z) 为亚纯函数;
(2) f ( z ) f(z) f(z) C C C 上解析且不为零,则有
1 2 π i ∫ C f ′ ( z ) f ( z ) d z = N ( f , C ) − P ( f , C ) , (3) \frac{1}{2\pi i}\int_C\frac{f^{'}(z)}{f(z)}dz=N(f,C)-P(f,C),\tag{3} 2πi1Cf(z)f(z)dz=N(f,C)P(f,C),(3)
其中 N ( f , C ) N(f,C) N(f,C) P ( f , C ) P(f,C) P(f,C) 分别表示 f ( z ) f(z) f(z) C C C 的内部的零点和极点的个数(个数的计算包含零点或极点的重数)

引理分析

s s s 为复变量, F ( s ) F(s) F(s) 是有理式函数,设 F ( s ) = k ( s − z 1 ) ( s − z 2 ) … ( s − z m ) ( s − p 1 ) ( s − p 2 ) … ( s − p n ) , F(s)=\frac{k(s-z_1)(s-z_2)\ldots(s-z_m)}{(s-p_1)(s-p_2)\ldots(s-p_n)}, F(s)=(sp1)(sp2)(spn)k(sz1)(sz2)(szm),其中 z i z_i zi p j p_j pj i = 1 , 2 , … , m ; j = 1 , 2 , … , n i=1,2,\ldots,m;j=1,2,\ldots,n i=1,2,,m;j=1,2,,n)分别代表 F ( s ) F(s) F(s) 的零点和极点。
假设复变量 s s s 变化,在 s s s 平面(自变量的复平面)中形成一条不通过 F ( s ) F(s) F(s) 零极点的闭合路径 Γ \Gamma Γ,其通过 F ( s ) F(s) F(s) 映射后得到对应的闭合曲线 Γ F \Gamma_F ΓF(即闭合路径 Γ \Gamma Γ 的像或映射)(如图一所示)
注意 此处需要注意的是在实数域上的映射关系是基于点的映射,因变量与自变量的关系可以直接通过横纵坐标轴表示。但在复数域上,任何一个变量均具有实部与虚部,变量的表示本身需要一个平面的坐标轴,其映射关系需要用到立体维度的空间来表示。
如图一为了更简便清晰表示复数域上的映射关系,使用自变量与因变量的坐标截面来表示定义在复数域上的映射关系。

在这里插入图片描述
图一说明: 图中坐标轴上的×与●分别表示 F ( s ) F(s) F(s) 的极点与零点。路径 Γ \Gamma Γ 包围一个零点。
图一中的移动中,被路径 Γ \Gamma Γ 包围的零点的坐标变换如下图所示:

                   ~~~~~~~~~~~~~~~~~~                   在这里插入图片描述
观察上图,当复变量 s s s沿路径 Γ \Gamma Γ 顺时针移动一周时,被包围的零点矢量 ( s − z i s-z_i szi) 相角的变化为 − 2 π -2\pi 2π。极点矢量 ( s − p j s-p_j spj) 位于分子位置,若其被路径 Γ \Gamma Γ顺时针移动时被包围,其相角的变化为 2 π 2\pi 2π。未被包围的零极点矢量其相角变化为0。且移动过程中复变函数的模不发生变化。以上图为例,路径 Γ \Gamma Γ包围一个零点,复变函数 F ( s ) F(s) F(s) 的相角变化为 Δ ∠ F ( s ) = Δ [ ∑ i = 1 m ∠ ( s − z i ) − ∑ j = 1 n ∠ ( s − p j ) ] = Δ ∠ ( s − z 1 ) = − 2 π . \Delta∠F(s)=\Delta[\sum_{i=1}^m∠(s-z_i)-\sum_{j=1}^{n}∠(s-p_j)]=\Delta∠(s-z_1)=-2\pi. Δ∠F(s)=Δ[i=1m(szi)j=1n(spj)]=Δ∠(sz1)=2π.即矢量 F ( s ) F(s) F(s) 沿曲线 Γ F \Gamma_F ΓF 绕原点顺时针转动了一圈。同理,若包围在路径 Γ \Gamma Γ 中的是 F ( s ) F(s) F(s) 的一个极点,那么当 s s s 沿路径 Γ \Gamma Γ 顺时针转动一圈时,矢量 F ( s ) F(s) F(s) 将沿曲线 Γ F \Gamma_F ΓF绕坐标原点逆时针转动一圈。
则经以上分析,辐角原理可总结如下:

辐角原理定义与证明

辐角原理 D D D 为闭曲线 C C C 所围成的区域,若(1) f ( z ) f(z) f(z) 在区域 D D D 内除可能的极点外解析,即为亚纯函数;(2) f ( z ) f(z) f(z) C C C 上解析且不为0,则 1 2 π Δ C a r g f ( z ) = 1 2 π i ∫ C f ′ ( z ) f ( z ) d z = N ( f , C ) − P ( f , C ) . \frac{1}{2\pi}\Delta_Cargf(z)=\frac{1}{2\pi i}\int_C\frac{f^{'}(z)}{f(z)}dz=N(f,C)-P(f,C). 2π1ΔCargf(z)=2πi1Cf(z)f(z)dz=N(f,C)P(f,C).即沿着闭曲线 C C C 正向绕行一周后辐角 a r g f ( z ) argf(z) argf(z) 的改变量 Δ C a r g f ( z ) \Delta_Cargf(z) ΔCargf(z)除以 2 π 2\pi 2π 等于 f ( z ) f(z) f(z) C C C 的内部的零点和极点的个数的差值。

证明.

在这里插入图片描述

参考文献

[1] 复变函数在自动控制原理中的应用之Cauchy原理
[2] 辐角原理
[3] 杨贺菊,姚卫.复变函数 .清华大学出版社.2015

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