但是对于这个方程是怎样来的很少有人能说清楚，其中涉及到牛顿第二运动定律，物体的加速度与受到的力有关。
假设一维弦是大量紧密连接的质点，某个质点受力开始震动后，附近的质点无损耗地将这个力传导出去，由此造成了弦有规律地振动。

首先我们可以假设在原点处的质点受力开始震动，在t时刻时其振幅值为y=f(t)，该振动以速度v向x轴方向传播，那么在t时刻距原点x位置处的质点振幅值为f(t-x/v)，x处的振动比原点慢x/v时间。

用一个函数u(x,t)来表示弦上任意位置质点在任意时刻的振幅值，那么我们可以得到

令z=t-x/v，对方程关于t求一阶偏导，可以得到


对方程关于t求二阶偏导

对方程关于x求一阶偏导，可以得到


对方程关于x求二阶偏导，


将方程关于时间t和位置x的二阶导方程联立，可得

由此得到开头的齐次方程。

将该方程推广至二维，一维弦由单个质点紧密连接形成，二维膜则由平面上平铺的质点紧密形成，膜上某点受力振动后周围的点由于牛顿第二运动定律的作用，会将振动传导出去，由此造成膜的震动。

同样的，我们可以假设膜在原点处的质点受力开始震动，在t时刻时其振幅值为amp=f(t)，该振动以速度v向xy平面内传播，那么在t时刻距原点位置处的质点振幅值为，该处的振动比原点慢时间。
用一个函数u(x,y,t)来表示膜上任意位置质点在任意时刻的振幅值，那么我们可以得到

对方程分别关于时间t，空间x,y求二阶偏导，可得

推广至三维，则可以得到三维波动方程